电线求解器 - Matlab＆Simulin万博1manbetxkGydF4y2Ba - 万博1manbetx,s manbetx 845,万博尤文图斯

电线求解器GydF4y2Ba

以下是由线求解器解决的等式的推导的缩写描述。有关更多详细信息，请参阅GydF4y2Ba[1]GydF4y2Ba。GydF4y2Ba

对于PEC（完美的导电）电线，边界条件需要线表面上总电场的切向分量为零：GydF4y2Ba

${（GydF4y2Ba E.GydF4y2Ba +GydF4y2Ba {E.GydF4y2Ba}_{一世GydF4y2Ba} ）GydF4y2Ba}_{晒黑GydF4y2Ba} =GydF4y2Ba 0.GydF4y2Ba （1）GydF4y2Ba$

您还可以在表面电流密度方面表达方程式，GydF4y2Ba ${\overset{\toGydF4y2Ba}{jGydF4y2Ba}}_{S.GydF4y2Ba}$ ，在PEC线及其空间衍生物上。这是通过将表面电流密度的效果与绿色的功能相结合来完成的，GydF4y2Ba $GGydF4y2Ba （GydF4y2Ba |GydF4y2Ba \overset{\toGydF4y2Ba}{R.GydF4y2Ba} -GydF4y2Ba {\overset{\toGydF4y2Ba}{R.GydF4y2Ba}}^{'GydF4y2Ba} |GydF4y2Ba ）GydF4y2Ba$ 。绿色的功能抽象地代表了位于的无限表面电流密度源的效果GydF4y2Ba ${\overset{\toGydF4y2Ba}{R.GydF4y2Ba}}^{'GydF4y2Ba}$ 在观察点的电场和磁场上GydF4y2Ba $\overset{\toGydF4y2Ba}{R.GydF4y2Ba}$ 。绿色的可用空间传播的功能是：GydF4y2Ba

$GGydF4y2Ba （GydF4y2Ba |GydF4y2Ba \overset{\toGydF4y2Ba}{R.GydF4y2Ba} -GydF4y2Ba {\overset{\toGydF4y2Ba}{R.GydF4y2Ba}}^{'GydF4y2Ba} |GydF4y2Ba ）GydF4y2Ba =GydF4y2Ba \frac{exp.GydF4y2Ba （GydF4y2Ba -GydF4y2Ba jGydF4y2Ba K.GydF4y2Ba |GydF4y2Ba \overset{\toGydF4y2Ba}{R.GydF4y2Ba} -GydF4y2Ba {\overset{\toGydF4y2Ba}{R.GydF4y2Ba}}^{'GydF4y2Ba} |GydF4y2Ba ）GydF4y2Ba}{4.GydF4y2Ba πGydF4y2Ba |GydF4y2Ba \overset{\toGydF4y2Ba}{R.GydF4y2Ba} -GydF4y2Ba {\overset{\toGydF4y2Ba}{R.GydF4y2Ba}}^{'GydF4y2Ba} |GydF4y2Ba} （2）GydF4y2Ba$

在哪里GydF4y2Ba $K.GydF4y2Ba =GydF4y2Ba ω.GydF4y2Ba \sqrt{{ε.GydF4y2Ba}_{0.GydF4y2Ba} {μ.GydF4y2Ba}_{0.GydF4y2Ba}}$ 波数和ω是角频率。通常，需要以下步骤来解决电磁（EM）问题并获得介质中的EM场。为了准确地表示EM问题，在线表面考虑集成电流的纵向和横向部件，并要求EQ。（1）持有整个电线表面。将EQ分开。（1）在一个有限的点或基础函数上以获得一组方程。将表面电流密度离散化为有限的基本函数，以获得一组未知数。求解未知的一组方程，以产生与电线上的表面电流密度的离散近似。这些电流密度能够在任何所需点处计算电磁场。对于薄线，上述步骤令人遗憾的，简化了绿色的功能：GydF4y2Ba

$GGydF4y2Ba （GydF4y2Ba {R.GydF4y2Ba}_{一种GydF4y2Ba} ）GydF4y2Ba =GydF4y2Ba \frac{exp.GydF4y2Ba （GydF4y2Ba -GydF4y2Ba jGydF4y2Ba K.GydF4y2Ba {R.GydF4y2Ba}_{一种GydF4y2Ba} ）GydF4y2Ba}{4.GydF4y2Ba πGydF4y2Ba {R.GydF4y2Ba}_{一种GydF4y2Ba}} （3）GydF4y2Ba$

也称为薄线内核近似，在其中GydF4y2Ba ${R.GydF4y2Ba}_{一种GydF4y2Ba} =GydF4y2Ba \sqrt{{R.GydF4y2Ba}^{2GydF4y2Ba} +GydF4y2Ba {一种GydF4y2Ba}^{2GydF4y2Ba}}$ 是距离的近似平均值GydF4y2Ba $|GydF4y2Ba \overset{\toGydF4y2Ba}{R.GydF4y2Ba} -GydF4y2Ba {\overset{\toGydF4y2Ba}{R.GydF4y2Ba}}^{'GydF4y2Ba} |GydF4y2Ba$ 那GydF4y2BaR.GydF4y2Ba是无限的表面电流密度源和线轴之间的距离，以及GydF4y2Ba一种GydF4y2Ba是电线半径。另外，电线上的电流密度被电线电流取代GydF4y2Ba $一世GydF4y2Ba =GydF4y2Ba 2GydF4y2Ba πGydF4y2Ba 一种GydF4y2Ba |GydF4y2Ba {\overset{\toGydF4y2Ba}{jGydF4y2Ba}}_{S.GydF4y2Ba} |GydF4y2Ba$ |。使用上述近似，写入eq。（1）如：GydF4y2Ba

${（GydF4y2Ba -GydF4y2Ba jGydF4y2Ba ω.GydF4y2Ba {μ.GydF4y2Ba}_{0.GydF4y2Ba} \underset{S.GydF4y2Ba}{\intGydF4y2Ba} [GydF4y2Ba （GydF4y2Ba 一世GydF4y2Ba S.GydF4y2Ba ）GydF4y2Ba \overset{\toGydF4y2Ba}{E.GydF4y2Ba} （GydF4y2Ba S.GydF4y2Ba ）GydF4y2Ba GGydF4y2Ba （GydF4y2Ba {R.GydF4y2Ba}_{一种GydF4y2Ba} ）GydF4y2Ba +GydF4y2Ba \frac{1GydF4y2Ba}{{K.GydF4y2Ba}^{2GydF4y2Ba}} \frac{D.GydF4y2Ba 一世GydF4y2Ba （GydF4y2Ba S.GydF4y2Ba ）GydF4y2Ba}{D.GydF4y2Ba S.GydF4y2Ba} \overset{\toGydF4y2Ba}{\nablaGydF4y2Ba} GGydF4y2Ba （GydF4y2Ba {R.GydF4y2Ba}_{一种GydF4y2Ba} ）GydF4y2Ba]GydF4y2Ba D.GydF4y2Ba S.GydF4y2Ba +GydF4y2Ba {\overset{\toGydF4y2Ba}{E.GydF4y2Ba}}_{一世GydF4y2Ba} ）GydF4y2Ba}_{晒黑GydF4y2Ba} =GydF4y2Ba 0.GydF4y2Ba （4）GydF4y2Ba$

在哪里GydF4y2BaS.GydF4y2Ba是沿线的纵向位置和GydF4y2Ba $\overset{\toGydF4y2Ba}{E.GydF4y2Ba} （GydF4y2Ba S.GydF4y2Ba ）GydF4y2Ba$ 是表示该位置的线导向的单位矢量。将电线离散化为有限数量的段GydF4y2Bas（m）GydF4y2Ba在哪里GydF4y2BamGydF4y2Ba=GydF4y2Ba1 ....GydF4y2BaNGydF4y2Ba然后进一步离散化EQ。（4）进入在点匹配点施加的有限方程组中GydF4y2BaP.GydF4y2Ba=GydF4y2Ba1 ....GydF4y2BaNGydF4y2Ba获得：GydF4y2Ba

${σ.GydF4y2Ba}_{mGydF4y2Ba =GydF4y2Ba 1GydF4y2Ba}^{NGydF4y2Ba} {\intGydF4y2Ba}_{0.GydF4y2Ba}^{{HGydF4y2Ba}_{mGydF4y2Ba}} [GydF4y2Ba {\overset{\toGydF4y2Ba}{E.GydF4y2Ba}}_{P.GydF4y2Ba} {\overset{\toGydF4y2Ba}{E.GydF4y2Ba}}_{mGydF4y2Ba} {一世GydF4y2Ba}_{mGydF4y2Ba} （GydF4y2Ba {S.GydF4y2Ba}_{mGydF4y2Ba} ）GydF4y2Ba +GydF4y2Ba \frac{{\overset{\toGydF4y2Ba}{E.GydF4y2Ba}}_{P.GydF4y2Ba}}{{K.GydF4y2Ba}^{2GydF4y2Ba}} \frac{D.GydF4y2Ba {一世GydF4y2Ba}_{mGydF4y2Ba} （GydF4y2Ba {S.GydF4y2Ba}_{mGydF4y2Ba} ）GydF4y2Ba}{D.GydF4y2Ba {S.GydF4y2Ba}_{mGydF4y2Ba}} \nablaGydF4y2Ba]GydF4y2Ba GGydF4y2Ba （GydF4y2Ba {R.GydF4y2Ba}_{一种GydF4y2Ba} ）GydF4y2Ba D.GydF4y2Ba {S.GydF4y2Ba}_{mGydF4y2Ba} =GydF4y2Ba \frac{{\overset{\toGydF4y2Ba}{E.GydF4y2Ba}}_{P.GydF4y2Ba} {\overset{\toGydF4y2Ba}{E.GydF4y2Ba}}_{一世GydF4y2Ba}}{jGydF4y2Ba ω.GydF4y2Ba {μ.GydF4y2Ba}_{0.GydF4y2Ba}} （5）GydF4y2Ba$

在哪里GydF4y2Ba一世GydF4y2Ba_mGydF4y2Ba（S.GydF4y2Ba_mGydF4y2Ba）GydF4y2Ba是沿着该段的电流分布GydF4y2BamGydF4y2Ba近似于形式的多项式：GydF4y2Ba

${一世GydF4y2Ba}_{mGydF4y2Ba} （GydF4y2Ba {S.GydF4y2Ba}_{mGydF4y2Ba} ）GydF4y2Ba =GydF4y2Ba {{σ.GydF4y2Ba}_{一世GydF4y2Ba =GydF4y2Ba 0.GydF4y2Ba}^{{NGydF4y2Ba}_{mGydF4y2Ba}} {一世GydF4y2Ba}_{mGydF4y2Ba 那GydF4y2Ba 一世GydF4y2Ba} （GydF4y2Ba \frac{{S.GydF4y2Ba}_{mGydF4y2Ba} -GydF4y2Ba \frac{{HGydF4y2Ba}_{mGydF4y2Ba}}{2GydF4y2Ba}}{{HGydF4y2Ba}_{mGydF4y2Ba}} ）GydF4y2Ba}^{一世GydF4y2Ba} 那GydF4y2Ba 0.GydF4y2Ba \leq.GydF4y2Ba {S.GydF4y2Ba}_{mGydF4y2Ba} \leq.GydF4y2Ba {HGydF4y2Ba}_{mGydF4y2Ba} 那GydF4y2Ba mGydF4y2Ba =GydF4y2Ba 1GydF4y2Ba 那GydF4y2Ba ....GydF4y2Ba 那GydF4y2Ba NGydF4y2Ba （6）GydF4y2Ba$

和GydF4y2BaHGydF4y2Ba_mGydF4y2Ba作为细分的长度和GydF4y2BaNGydF4y2Ba_mGydF4y2Ba多项式的选择度（其与段的段不同）。替代方程。（6）进入（5），可以以矩阵格式写入的等式集合：GydF4y2Ba

$[GydF4y2Ba {Z.GydF4y2Ba}_{P.GydF4y2Ba 那GydF4y2Ba mGydF4y2Ba 一世GydF4y2Ba}]GydF4y2Ba [GydF4y2Ba {一世GydF4y2Ba}_{mGydF4y2Ba 一世GydF4y2Ba}]GydF4y2Ba =GydF4y2Ba [GydF4y2Ba {V.GydF4y2Ba}_{E.GydF4y2Ba XGydF4y2Ba 那GydF4y2Ba P.GydF4y2Ba}]GydF4y2Ba （7）GydF4y2Ba$

在哪里 [GydF4y2BaZ.GydF4y2Ba_{P，MI.GydF4y2Ba}]是阻抗矩阵，[GydF4y2Ba一世GydF4y2Ba_MI.GydF4y2Ba]是表示电线上电流的未知系数的矢量，以及[GydF4y2BaV.GydF4y2Ba_{exp，pGydF4y2Ba}]是励磁矢量。有关计算的更多细节[GydF4y2BaZ.GydF4y2Ba_{P，MI.GydF4y2Ba}]给出GydF4y2Ba[1]GydF4y2Ba。GydF4y2Ba

参考GydF4y2Ba

[1]波波维奇，B.C，M.B.Dragovic和A.r.djordjevic。GydF4y2Ba电线天线的分析与合成GydF4y2Ba研究研究出版社，1982年GydF4y2Ba

电线求解器GydF4y2Ba

参考GydF4y2Ba

天线工具箱文档GydF4y2Ba

万博1manbetx

用于大型MIMO相控阵系统的混合波束形成GydF4y2Ba